光子晶体及光子晶体光纤的研究现状

　　2001年，英国Bath大学Wadsworth等人实现了双包层光子晶体光纤结构。双包层光子晶体光纤掺杂离子为Yb3+离子，纤芯直径15.2μm，数值孔径0.11，内包层直径150μm，数值孔径0.8，利用20W光纤耦合二极管阵列泵浦该光纤，光纤长度为17m ，获得了3.9W功率输出，斜效率21%[16]。实验中发现，双包层光子晶体光纤存在随机散射中心，说明纤芯中存在着缺陷，有待进一步完善光子晶体光纤的结构。

　　2002年，日本Norihiko等人以锁模掺Er3+光纤激光器为泵浦源，结合周期极化LiNbO3，泵浦长60cm的高非线性PCF，得到波长调谐范围为0. 78- 0.90μm的孤子脉冲，脉宽为55fs，所用PCF芯径为1.7μm，零色散波长大约在0.69μm处[17]。

　　2003年1月，Wadsworth等人报导了利用大模面积空气包层PCF研制的高功率PCF 激光器，其结构为双程后向线性腔结构，最大输出功率3.9W，斜率效率30% ，实现单横模运转[18]。所采用的PCF纤芯直径为15μm ，内包层数值孔径大于0.8。为了使包层中的泵浦光最大限度的耦合到纤芯中，提高纤芯对泵浦光的吸收，PCF的掺杂纤芯采用了偏芯设计。

　　2004年初，Blaze曾发布了一款新型PCF，该光纤是针对Nd3+微芯片激光器特别优化设计的，可产生超连续光谱，这种光谱可在单模光纤中产生一个宽带输出，光谱亮度超过太阳10000倍。Blaze表示利用微芯片激光器和PCF可获得高性能光源，将会取代Lamp和超高亮度LED等传统的宽带光源。

　　2004年，清华大学研究人员理论上计算了PCF的色散值，所选择PCF结构参数为：空气孔间距为0.8μm，空气孔直径与空气孔间距之比是0.835。计算得到在1.55μm PCF的色散值可以达到-2050ps/（km.nm），可以补偿120倍长度的G.652光纤（17ps/（km.nm）），可以补偿240倍长度的G.655光纤（8.2ps/（km.nm）），从而大大缩短了色散补偿光纤的长度[19]。PCF的色散补偿作用在高速率、大容量、远距离的WDM系统中将会具有极大的应用价值。

　　2005年，英国Bath大学A.Ortigosa和Blanch等人用200fs的泵浦脉冲在PCF中产生了超连续谱， 日本电报电话公司T.Yamamoto等人用波长1562nm、脉宽2.2ps、重复频率40GHz的光脉冲注入到200m长的色散平坦保偏PCF中，在1550nm区域产生了超过40nm的均匀超连续谱，而美国Rochester大学Z. M. Zhu等人利用丹麦Crystal Fiber A公司低双折射、高非线性PCF获得600～1000nm的超连续谱。