RF 至位解决方案可为材料分析应用提供精密的相位和幅度数
时间:02-06
来源:互联网
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简介
在分析远程站点的材料时,无法把探针放进材料中,此时,高频收发器为准确量化材料的体积分数提供了一种可行的方法,而且不存在直接接触材料时的不利影响。正交调解器为测量这些应用的幅度和相移提供了一种强大的新方法。这里谈到的接收器信号链采用ADL5380 宽带正交解调器、ADA4940-2 超低功耗、低失真、全差分ADC驱动器和AD7903 双通道、差分、16 位、1 MSPS PulSAR ADC,不但可以提供准确的数据,同时还能确保操作的安全性和经济性。
在图1 所示接收器中,一个连续波信号从发射(Tx)天线发出,通过待分析的材料,到达接收(Rx)天线。接收到的信号将相对于原始发射信号进行衰减和相移处理。该幅度变化和相移可用来确定媒介内容。
图1. 接收机功能框图
幅度和相移可以直接关联元件的透射率和反射率属性,如图2 所示。举例来说,在油气水流中,对于介电常数、损耗和分散度而言,水高,油低,气超低。
图2. 不同均质媒介的透射率和反射率
接收器子系统的实现
图3 所示接收器子系统把RF 信号转换成数字信号,以精确测量幅度和相位。信号链由一个正交解调器、一个双通道差分放大器和一个双通道差分SAR ADC 构成。这种设计的主要目的是在高频RF输入动态范围较大的条件下,获得高精度的相位和幅度测量结果。
图3. 面向材料分析的接收器简化子系统
正交解调器
正交解调器提供一个同相(I)信号和一个正好反相90°的正交(Q)信号。I 和Q 信号为矢量,因此,可以用三角恒等式计算接收信号的幅度和相移,如图4 所示。本振(LO)输入为原始发射信号,RF 输入为接收信号。解调器生成一个和差项。两个信号的频率完全相同,ωLO = ωRF,因此,结果会过滤掉高频和项,差项则驻留于直流。接收信号的相位为?RF,不同于发射信号的相位?LO。该相移为?LO – ?RF,是媒介介 电常数导致的结果,有助于确定材料内容。
图4. 利用正交解调器测量幅度和相位
真实I/Q 解调器具有许多缺陷,包括正交相位误差、增益不平衡、LO-RF 泄漏等,所有这些都会导致解调信号质量下降。要选择解调器,首先确定RF 输入频率范围、幅度精度和相位精度要求。
ADL5380 采用5 V 单电源供电,可接受400 MHz 至6 GHz 范围内的RF 或IF 输入频率,是接收器信号链的理想选择。根据配置,可提供5.36 dB电压转换增益,其差分I 和Q 输出可以把2.5 V p-p差分信号驱动至500 Ω 负载。在900 MHz 时,其噪声系数为10.9 dB,IP1dB 为11.6 dBm,三阶交调截点(IIP3)为29.7 dBm,动态范围出色;而0.07 dB 的幅度平衡和0.2°的相位平衡则可实现杰出的解调精度。采用高级SiGe 双极性工艺制造,提供微型4 mm × 4 mm、24 引脚LFCSP 封装。
ADC 驱动器和高分辨率精密ADC
ADA4940-2 全差分双通道放大器具有卓越的动态性能和可调输出共模,是驱动高分辨率双通道SAR ADC 的理想之选。该器件采用5 V 单电源供电,在2.5 V 共模下可提供±5 V 差分输出。根据配置可提供2 倍增益(6 dB),并把ADC 输入驱动至满量程。RC滤波器(22 Ω/2.7 nF)有助于限制噪声,减少来自ADC 输入端容性DAC的反冲。采用专有SiGe 互补双极性工艺制造,提供微型4 mm× 4 mm、24 引脚LFCSP 封装。
AD7903 双通道16 位1 MSPS 逐次逼近型ADC 具有出色的精度,满量程增益误差为±0.006%,失调误差为±0.015 mV。该器件采用2.5 V 单电源供电,1 MSPS 时功耗仅12 mW。使用高分辨率ADC的主要目标是实现±1°的相位精度,尤其是当输入信号的直流幅度较小时。ADC 所要求的5 V 基准电压源由ADR435 低噪声基准电压源产生。
如图5 所示,接收器子系统利用ADL5380-EVALZ、EB-D24CP44-2Z、EVAL-AD7903SDZ 和EVAL-SDP-CB1Z 评估套件实现。这些电路组件针对子系统中的互连优化。两个高频锁相输入源提供RF 和LO 输入信号。
图5. 接收器子系统评估平台
表1 总结了接收器子系统中各个组件的输入和输出电压电平。在 解调器的RF 输入端,11.6 dBm 的信号产生的输入在ADC 满量程 范围的–1 dB 之内。表中假定,ADL5380 的负载为500 Ω,转换增 益为5.3573 dB,功率增益为–4.643 dB,ADA4940-2 的增益为6 dB。 该接收器子系统的校准程序和性能结果将在后续章节讨论。
表1. 接收器子系统各组件的输入和输出电压电平
在分析远程站点的材料时,无法把探针放进材料中,此时,高频收发器为准确量化材料的体积分数提供了一种可行的方法,而且不存在直接接触材料时的不利影响。正交调解器为测量这些应用的幅度和相移提供了一种强大的新方法。这里谈到的接收器信号链采用ADL5380 宽带正交解调器、ADA4940-2 超低功耗、低失真、全差分ADC驱动器和AD7903 双通道、差分、16 位、1 MSPS PulSAR ADC,不但可以提供准确的数据,同时还能确保操作的安全性和经济性。
在图1 所示接收器中,一个连续波信号从发射(Tx)天线发出,通过待分析的材料,到达接收(Rx)天线。接收到的信号将相对于原始发射信号进行衰减和相移处理。该幅度变化和相移可用来确定媒介内容。
图1. 接收机功能框图
幅度和相移可以直接关联元件的透射率和反射率属性,如图2 所示。举例来说,在油气水流中,对于介电常数、损耗和分散度而言,水高,油低,气超低。
图2. 不同均质媒介的透射率和反射率
接收器子系统的实现
图3 所示接收器子系统把RF 信号转换成数字信号,以精确测量幅度和相位。信号链由一个正交解调器、一个双通道差分放大器和一个双通道差分SAR ADC 构成。这种设计的主要目的是在高频RF输入动态范围较大的条件下,获得高精度的相位和幅度测量结果。
图3. 面向材料分析的接收器简化子系统
正交解调器
正交解调器提供一个同相(I)信号和一个正好反相90°的正交(Q)信号。I 和Q 信号为矢量,因此,可以用三角恒等式计算接收信号的幅度和相移,如图4 所示。本振(LO)输入为原始发射信号,RF 输入为接收信号。解调器生成一个和差项。两个信号的频率完全相同,ωLO = ωRF,因此,结果会过滤掉高频和项,差项则驻留于直流。接收信号的相位为?RF,不同于发射信号的相位?LO。该相移为?LO – ?RF,是媒介介 电常数导致的结果,有助于确定材料内容。
图4. 利用正交解调器测量幅度和相位
真实I/Q 解调器具有许多缺陷,包括正交相位误差、增益不平衡、LO-RF 泄漏等,所有这些都会导致解调信号质量下降。要选择解调器,首先确定RF 输入频率范围、幅度精度和相位精度要求。
ADL5380 采用5 V 单电源供电,可接受400 MHz 至6 GHz 范围内的RF 或IF 输入频率,是接收器信号链的理想选择。根据配置,可提供5.36 dB电压转换增益,其差分I 和Q 输出可以把2.5 V p-p差分信号驱动至500 Ω 负载。在900 MHz 时,其噪声系数为10.9 dB,IP1dB 为11.6 dBm,三阶交调截点(IIP3)为29.7 dBm,动态范围出色;而0.07 dB 的幅度平衡和0.2°的相位平衡则可实现杰出的解调精度。采用高级SiGe 双极性工艺制造,提供微型4 mm × 4 mm、24 引脚LFCSP 封装。
ADC 驱动器和高分辨率精密ADC
ADA4940-2 全差分双通道放大器具有卓越的动态性能和可调输出共模,是驱动高分辨率双通道SAR ADC 的理想之选。该器件采用5 V 单电源供电,在2.5 V 共模下可提供±5 V 差分输出。根据配置可提供2 倍增益(6 dB),并把ADC 输入驱动至满量程。RC滤波器(22 Ω/2.7 nF)有助于限制噪声,减少来自ADC 输入端容性DAC的反冲。采用专有SiGe 互补双极性工艺制造,提供微型4 mm× 4 mm、24 引脚LFCSP 封装。
AD7903 双通道16 位1 MSPS 逐次逼近型ADC 具有出色的精度,满量程增益误差为±0.006%,失调误差为±0.015 mV。该器件采用2.5 V 单电源供电,1 MSPS 时功耗仅12 mW。使用高分辨率ADC的主要目标是实现±1°的相位精度,尤其是当输入信号的直流幅度较小时。ADC 所要求的5 V 基准电压源由ADR435 低噪声基准电压源产生。
如图5 所示,接收器子系统利用ADL5380-EVALZ、EB-D24CP44-2Z、EVAL-AD7903SDZ 和EVAL-SDP-CB1Z 评估套件实现。这些电路组件针对子系统中的互连优化。两个高频锁相输入源提供RF 和LO 输入信号。
图5. 接收器子系统评估平台
表1 总结了接收器子系统中各个组件的输入和输出电压电平。在 解调器的RF 输入端,11.6 dBm 的信号产生的输入在ADC 满量程 范围的–1 dB 之内。表中假定,ADL5380 的负载为500 Ω,转换增 益为5.3573 dB,功率增益为–4.643 dB,ADA4940-2 的增益为6 dB。 该接收器子系统的校准程序和性能结果将在后续章节讨论。
表1. 接收器子系统各组件的输入和输出电压电平
RF 输入 | ADL5380 输出 | AD7903 输入 | |
(dBm) | (dBm) | (Vp-p) | (dBFS) |
11.6 | 6.957 | 4.455 | –1.022 |
0 | –4.643 | 1.172 | –12.622 |
–20 | –24.643 | 0.117 | –32.622 |
–40 | –44.643 | 0.012 | –52.622 |
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