有关变频器驱动电动机中浪涌对策的基础研究
率变化时的Pdiv测定结果。Pdiv的峰-峰(p-p)值范围为(1.8~2.0 )kVp-p,也未见到载体频率与Pdiv之间有多大明显变化倾向。
图6 Pdiv与载波频率的依赖关系
模拟变频器脉冲电压载体频率变化时的Pdiv测定结果
图7 脉冲的极性与Pdiv
模拟极性相反的两极性图形,显示出低电压下易于放电
此外,设定实际变频器输出电压波形的曲线图形,使相同极性下输出多脉冲(单极性)图形与极性相反下(两极性)的输出图形组合,对有关各个图形与Pdiv的关系进行了讨论。图7为相应的输出图形Pdiv的测定结果。单极性图形下的Pdiv对应于1.5 kVo-p,模拟反极性部分的两极性图形下的Pdiv对应于0.9 kVo-p。
图8所示为变频器脉冲电压与Pdiv发生的状况。变频器输出电压低的状况下(图8①:未达到Pdiv),不产生局部放电或其值非常微小,相对于施加电压的V-t特性很长。输出电压上升(图8②:Pdiv以上)并在极性相反部位,产生局部放电。当电压进一步升高(图8③),即使在加之于极性相反部位的单极性脉冲电压,其上升边(前沿部分)也会产生局部放电。这样一来,由变频器电压(施加电压)值产生局部放电的情况是不同的,按照图8①②③的顺序,相应于施加电压的寿命依次缩短。特别是在③的情况下,漆包线绝缘表皮膜的劣化侵蚀加速。考虑到不至于早期的绝缘损坏,掌握施加电压与局部放电的发生状况很重要。
⑷ 变频器脉冲电压波形与交流电压波形的比较
为简化寿命特性试验等原因,采用了交流电源进行试验。将模拟变频器脉冲电源和HFCT组合的Pdiv测定,以及将交流电源与耦合电容器组合的Pdiv测定,对比了两者的测定结果。图9为藉助交流电源的测定结果举例(以局部放电电荷量50PC时的检测灵敏度测定)。使用交流电源场合的Pdiv约为1.8 kVp-p,这与由变频器脉冲电源的Pdiv测定结果(图7两极性)是相同的。
图8 变频器脉冲电压与Pdiv发生状况
提升电压的极性相反部,产生局部放电,电压上升、电压进一步上升及单极性脉冲电压的前沿部分也发生局部放电
图9 采用交流电源的Pdiv测定结果
这与模拟变频器脉冲电源的Pdiv测定结构相同
由以上分析可知,漆包线(扭合的麻花线对试样)的Pdiv,无关于变频器脉冲波和正弦波等波形的差异,它只取决于施加电压的峰-峰(p-p)值。
3.3 过电压寿命(V- t)特性
采用三种(A、B、C)耐局部放电电线作为评价的试样,进行了V-t特性试验。试验装置与图2所示相同。
⑴ 使用高频交流电源的V-t特性(室温)
进行了相当于0种类的原来电线与耐局部放电电线作为试料的试验。图10所示为室温下的试验结果。试验频率10kHz时,在电压1.0 kVrms及1.5 kVrms 2个条件下做试验(rms-均方根值)。对比原来的电线,耐局部放电的无论哪种电线均为(50~200)倍的长寿命,这已得到确认。
⑵ 使用模拟变频器脉冲电源的V-t特性
同样地,相当于0种类的原来电线与耐局部放电电线作为试料,载体频率20kHz,在模拟(5脉冲/同极)电压2.15 kVo-p下进行试验。图11所示为试验结果。已经确认,对比原来电线,耐局部放电电线的几种试样(A、B、C),其寿命延长(25~100)倍。
⑶ 使用高频交流电源的V-t特性(高温)
设定实际运转时的温度,对V-t特性的温度依赖性进行了研讨。图12所示为高温下的V-t特性。耐局部放电电线A、B,室温下施加电压1kVrms时,显示出超过1000h的寿命。但试验温度(电线温度)达到135℃及以上时,寿命则为300h左右。可见,寿命已明显缩短。而原用电线的破坏时间约为2h,故比原来电线的寿命仍能确保150倍的寿命。如进一步把温度上升到195℃,则所有被评价试料的电线,在不足100h时绝缘就已损坏。原来电线的破坏时间约为1h,在此高温下,耐局部放电电线对比原用电线就显示不出什么优越性了。
图10 V-t特性(正弦波,室温)
室温下施加正弦波电压时的V-t特性,比原用电线寿命长50~200倍
图11 V-t特性(同极性脉冲,室温)
施加模拟变频器脉冲电压时的V-t特性,对比原来的电线寿命长25~100倍
图12 V-t特性(正弦波,高温)
室温下的V-t特性如图所示,图中可见,随着电线温度的升高,寿命降低
图13 耐局部放电电线的表面观察(V-t特性试验,135℃,1KVrms)
3.4 耐局部放电电线的表面观察
图13给出试验温度在135℃下进行的特性试验,对耐局部放电电线的表面观察(SEM)。从图中可见到漆包线的凝集物与放电痕迹。由于放电,表面受到侵蚀的外观一目了然。互扭的麻花线对(试料),在2根电线接触的地方①,由于局部放电导致绝缘皮膜受到侵蚀,已确认附着了侵蚀部的凝集物。该凝集物劣化、分解绝缘膜中的有机物,推测凝集的东西将析
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