氧化锌压敏电阻8/20μS脉冲电流下的伏安特性曲线分析

阻体的等效电感值列于表7，显然在合理的试验误差范围内，披银陶瓷体的冲击等效电感是一个常数。

表7 试验推导的20D产品披银陶瓷体等效电感

4.5 陶瓷体具有很大的等效电感

披银陶瓷体等效电感，包含陶瓷体等效电感的电极等效电感。将测试的32D560产品和32D101产品的上升沿和下降沿电压差作比较，32D101和32D560披银陶瓷体等效电感与厚度的比较结果列于表8。20D101和20D560披银陶瓷体等效电感与厚度的比较列于表9。由表8显示，32D101是32D560厚度的1.25倍，前者披银陶瓷体的等效电感是后者的1.16倍，20D101的厚度是20D620厚度的0.76倍，而前者的披银陶瓷体的等效电感是后者的1.28倍。

以上电感与陶瓷体厚度的不对应关系说明，陶瓷体厚度不是披银陶瓷体等效电感的主要影响因素。可以作这样的解释，陶瓷厚度是形成电极等效电感的因素，将电极包围的面积和5cm导线包围的面积相比较没有超过1/20，是可以忽略不计的，这样电极等效电感会小于5nH，当然在70nH以上的陶瓷体等效电感中确实不算什么，而这么大的披银陶瓷体等效电感与产品的压敏电压呈明显的正相关，压敏电压与晶界数量成正比。说明披银陶瓷体等效电感主要来源于晶界，所以披银陶瓷体的等效电感只有很少一部分来源于电极等效电感，来源于晶界的陶瓷体等效电感远大于电极等效电感。

由此可以说明，压敏陶瓷体有很大的冲击等效电感，这一等效电感会引起压敏电阻器在8/20μS冲击电流时的伏安特性回线特征，回线特征是压敏陶瓷体的本征特性。即使完全消除电感，回线特征也无法消除。

表8 32D101和32D560披银陶瓷体等效电感与厚度的比较

表9 20D101和20D560披银陶瓷体等效电感与厚度的比较

5 结论

氧化锌压敏电阻在8/20μS脉冲电流下的伏安特性，呈回线特征是压敏陶瓷的本征特性，压敏陶瓷本身在8/20μS脉冲电流下的具有常数等效电感，与晶界数和瓷料有关，引起伏安特性的回线特征。

参考文献

[1] 梁毓锦． 金属氧化物非线性电阻在电力系统中的应用．武汉：华中理工大学出版社，1993．

[2] 吴维韩，何金良，高玉明等．清华大学学术专著： 金属氧化物非线性电阻特性和应用．北京：清华大学出版社，1998．

[3] 孙丹峰，季幼章，姚学玲，陈景亮，张俊峰等．氧化锌压敏电阻8/20us冲击电流下的伏安特性．半导体器件应用 中国电子学会敏感技术分会第十四届电压敏学术年会论文， 2007：1~5

[4] 张俊峰，夏波，孙丹峰等．氧化锌压敏电阻老化机理再探索．半导体器件应用 中国电子学会敏感技术分会第十六届电压敏学术年会论文专刊，2009：68~72

[5] [苏联]海特维西．电感计算． 北京：国防工业出版社． 1960．■